Promieniowanie laserowe ma następujące właściwości fizyczne:

1. Wysoka spójność przestrzenna i czasowa. Oznacza to, że przez pewien czas utrzymywane są pewne zależności fazowe pomiędzy poszczególnymi falami, nie tylko w danym punkcie przestrzeni, ale także pomiędzy oscylacjami występującymi w różnych punktach. Taka spójność procesów umożliwia skupienie wiązki promieniowania laserowego w plamce o średnicy równej długości fali tego promieniowania. Pozwala to na zwiększenie i tak już wysokiego natężenia wiązki lasera.

2. Ścisłe promieniowanie monochromatyczne. Zakres długości fal Δλ emitowanych przez laser osiąga wartość ~ 10 -15 m (średnio Δλ< 10 -11).

3. Wysoka gęstość strumienia energii. Na przykład laser neodymowy generuje impulsy o czasie trwania 3,10 -12 s i energii 75 J, co odpowiada mocy 2,5,10 13 W (moc elektrowni wodnej w Krasnojarsku wynosi 6,10 9 W )! Dla porównania zauważamy również, że natężenie światła słonecznego na powierzchni Ziemi wynosi zaledwie 10,3 W/m 2, podczas gdy systemy laserowe mogą wytwarzać natężenie aż do 10,20 W/m 2.

Niezwykłe właściwości promieniowania laserowego znajdują szerokie zastosowanie praktyczne. W przemyśle lasery wykorzystuje się do obróbki, cięcia i mikrospawania materiałów stałych (np. wykrawania kalibrowanych otworów w diamencie), szybkiego i dokładnego wykrywania wad obróbki powierzchni itp. W nauce do badania wykorzystuje się promieniowanie laserowe mechanizm reakcji chemicznych i otrzymywanie ultraczystych substancji; do rozdzielania izotopów i badania plazmy wysokotemperaturowej; do ultraprecyzyjnych zdalnych pomiarów przemieszczeń, współczynników załamania światła, ciśnienia i temperatury (w astronomii). Wysoka spójność promieniowania laserowego umożliwiła wdrożenie całkowicie nowej metody rejestracji i odtwarzania obrazu, opartej na interferencji i dyfrakcji fal. Tę metodę uzyskiwania trójwymiarowego obrazu nazwano holografią (od greckiego słowa holos – wszystko). Składa się z następujących elementów (rys. 7): przedmiot 2 umieszcza się przed ekranem fotodetektora (fotopłytką) 3. Półprzezroczyste zwierciadło 4 rozdziela wiązkę lasera na falę referencyjną 7 i falę sygnałową 8. Fala odniesienia 7, skupiona przez soczewkę 5, jest odbijana przez zwierciadło 6 bezpośrednio na kliszę fotograficzną. Fala sygnałowa 8 uderza w fotodetektor po odbiciu od obiektu 2. Ponieważ fale 7 i 8 są spójne, następnie nakładają się na siebie, tworząc na kliszy obraz interferencyjny. Po wywołaniu fotodetektora uzyskuje się hologram - „negatyw” wzoru interferencyjnego dodania dwóch spójnych fal świetlnych 7 i 8.

Kiedy hologram zostanie oświetlony pod odpowiednim kątem falą świetlną identyczną z falą odniesienia, następuje dyfrakcja tej fali „odczytującej” na „siatce dyfrakcyjnej”, która jest zarejestrowanym na hologramie wzorem interferencyjnym. W efekcie obraz obiektu zarejestrowany na hologramie zostaje przywrócony (staje się obserwowalny).

Jeżeli fotodetektor posiada warstwę światłoczułą o grubości porównywalnej z odległością pomiędzy sąsiednimi prążkami interferencyjnymi, to uzyskuje się konwencjonalny dwuwymiarowy, płaski hologram, natomiast jeżeli grubość warstwy jest znacznie większa od odległości pomiędzy prążkami, to trójwymiarowy (objętościowy) uzyskuje się obraz.

Możliwe jest także odtworzenie obrazu z hologramu wolumetrycznego w świetle białym (światło słoneczne lub światło zwykłej żarówki) – hologram sam „wybiera” z widma ciągłego długość fali, która jest w stanie odtworzyć obraz zarejestrowany na hologramie.

Rozważmy główne skutki oddziaływania promieniowania laserowego z materią i obiektami biologicznymi.

Efekt termiczny. Kiedy promieniowanie laserowe jest pochłaniane przez materię, tkankę ludzką, zwierzęta i rośliny, znaczna część energii pola elektromagnetycznego zamienia się w ciepło. W tkankach biologicznych wchłanianie zachodzi selektywnie, ponieważ Elementy konstrukcyjne zawarte w tkaninach mają różne wskaźniki absorpcji i odbicia. Efekt termiczny naświetlania laserem zależy od natężenia strumienia światła i stopnia jego absorpcji przez tkankę. W tym przypadku zmiany zachodzące w tkankach przypominają oparzenie. Jednak w przeciwieństwie do oparzenia granice obszaru lokalnego wzrostu temperatury są wyraźnie określone. Wynika to z bardzo małego przekroju wiązki lasera, krótkiego czasu ekspozycji i słabej przewodności cieplnej tkanek biologicznych. Najbardziej wrażliwe na wzrost temperatury są enzymy, które pod wpływem ogrzewania jako pierwsze ulegają zniszczeniu, co z kolei prowadzi do spowolnienia reakcji biochemicznych w komórkach. Przy wystarczającej intensywności naświetlania laserem może nastąpić koagulacja (nieodwracalna denaturacja) białek i całkowite zniszczenie tkanki.

Efekt uderzenia. Wytwarzanie ciepła w obszarze objętym działaniem wiązki lasera następuje w milionowych, a nawet stu milionowych części sekundy. Natychmiastowe odparowanie cząstek tkanki i ich szybka ekspansja objętościowa powoduje gwałtowny wzrost ciśnienia w strefie grzewczej. W rezultacie w płynnych składnikach komórek i tkanek pojawia się fala uderzeniowa, która rozchodzi się z prędkością ponaddźwiękową (~1500 m/s) i może powodować uszkodzenia.

Zjawiska elektryczne. Promieniowanie laserowe ze swej natury jest polem elektromagnetycznym. Jeśli składowa elektryczna tego pola będzie wystarczająco duża, działanie wiązki lasera spowoduje jonizację i wzbudzenie atomów i cząsteczek. W tkankach biologicznych może to prowadzić do selektywnego niszczenia wiązań chemicznych w cząsteczkach, powstawania wolnych rodników i w konsekwencji do różnych procesów patologicznych u zwierząt i ludzi. Zakłada się, że powodują mutacje chemiczne, powstawanie nowotworów i starzenie biologiczne.

Wymienione powyżej właściwości promieniowania laserowego oraz skutki jego oddziaływania z tkankami biologicznymi decydują o unikalnych możliwościach wykorzystania laserów w biologii eksperymentalnej i medycynie.

Skoncentrowana na średnicy zaledwie kilku mikronów wiązka lasera staje się narzędziem badawczym i mikrochirurgicznym na poziomie komórkowym. Napromieniowując pewne części chromosomów, możesz spowodować zmiany w dziedziczności. Taka wiązka lasera umożliwia oddzielenie poszczególnych fragmentów makrocząsteczki i „wszycie” w ich miejsce nowych. Zastosowanie laserów umożliwiło technicznie rozwiązanie szeregu problemów z zakresu cytologii, cytogenetyki, embriologii i innych dziedzin nauk biologicznych.

Główne obszary zastosowań laserów w medycynie to chirurgia, okulistyka i onkologia.

W chirurgii wykorzystuje się lasery CO 2 o mocy 30 ÷ 100 W, pracujące w trybie ciągłym. Właściwości wiązki laserowej niszczącej tkankę biologiczną w połączeniu z koagulacją białek umożliwiają bezkrwawe sekcje. Skalpel laserowy ma wiele zalet w porównaniu z tradycyjnym skalpelem. Głównymi problemami chirurgii są ból, krwawienie i bezpłodność. Problemy te można rozwiązać w bardzo prosty sposób za pomocą lasera: promieniowanie laserowe, w przeciwieństwie do konwencjonalnego skalpela, nie może wywołać infekcji; sterylizuje wyciętą tkankę, nawet jeśli jest już zakażona ropniem; nie dochodzi do utraty krwi, ponieważ naczynia krwionośne są natychmiast zatykane zakrzepłą krwią; Skalpel laserowy nie wywiera mechanicznego nacisku na tkankę, co zmniejsza odczuwanie bólu. Dodatkowo za pomocą nowoczesnych endoskopów i elastycznych światłowodów (światłowodów) można wprowadzić do jam wewnętrznych promieniowanie laserowe, co pozwala na zatrzymanie wewnętrznego krwawienia i odparowanie ropienia bez otwierania narządów. Do celów chirurgicznych w naszym kraju stworzono instalacje „Skalpel-1” (P = 30 W) i „Romashka-1” (P = 100 W).

W okulistyce wykorzystuje się pulsacyjne lasery rubinowe (czas trwania impulsu 30 ÷ 70 ns; E=0,1 ÷ 0,3 J), które pozwalają na wykonanie szeregu skomplikowanych operacji bez narażania integralności oka: zespawanie odłączonej siatkówki do naczyniówki (oftalmokoagulator); leczenie jaskry poprzez przebicie otworu o średnicy 50-100 nm wiązką lasera w celu drenażu płynu w celu obniżenia ciśnienia wewnątrzgałkowego; leczenie niektórych rodzajów zaćmy i innych wad tęczówki. Do leczenia jaskry stworzono instalację Yatagan-1.

W onkologii promieniowanie laserowe wykorzystuje się do wycinania i martwicy komórek nowotworów złośliwych. Podczas martwiczego nowotworu złośliwego stosuje się selektywność absorpcji promieniowania laserowego przez różne tkanki. Przykładowo niektóre nowotwory barwnikowe (czerniak, naczyniak krwionośny) absorbują promieniowanie laserowe znacznie intensywniej niż otaczające je tkanki. Jednocześnie ciepło uwalnia się z prędkością błyskawicy w mikroskopijnej objętości tkanki, tworząc falę uderzeniową. Czynniki te powodują zniszczenie komórek złośliwych. Przy ekspozycji impulsowej temperatura tkanki na głębokości 4-5 mm wzrasta do 55-60 0 C. Przy zastosowaniu laserów pracujących w trybie ciągłym temperaturę można zwiększyć do 100 0 C. Skoncentrowane promieniowanie laserowe służy do oddziaływania na nowotwory (d = 1,5 ÷ 3 mm na powierzchni przedmiotu) o natężeniu I = 200 ÷ 900 W/cm 2.

Ustalono, że promieniowanie laserowe ma wiele zalet w porównaniu z terapią rentgenowską stosowaną w leczeniu raka skóry: obciążenie promieniowaniem jest znacznie zmniejszone, a koszty kilkakrotnie obniżone. Stosując mniej intensywne promieniowanie, można zahamować rozwój komórek nowotworowych (terapia laserowa). W tym celu wykorzystuje się specjalną instalację laserową „Pulsator-1” lub lasery argonowe o mocy do 1 W. W 97% przypadków raka skóry można wyleczyć za pomocą lasera.

W porównaniu do innych źródeł światła laser posiada szereg unikalnych właściwości związanych ze spójnością i dużą kierunkowością jego promieniowania. Promieniowanie „nielaserowych” źródeł światła nie ma tych cech. Moc emitowaną przez nagrzane ciało zależy od jego temperatury T. Najwyższa możliwa wartość strumienia promieniowania osiągana dla ciała absolutnie czarnego wynosi W = 5,7 × 10-12xT 4 W/cm 2. Moc promieniowania wzrasta gwałtownie wraz ze wzrostem T i dla wysokich T osiąga bardzo duże wartości. Zatem każdy 1 cm2 powierzchni Słońca (T = 5800 K) emituje moc W = 6,4 × 10 3 W. Jednakże promieniowanie źródła ciepła rozprzestrzenia się we wszystkich kierunkach od źródła. Powstawaniu wiązki skierowanej z takiego źródła, realizowanemu za pomocą układu przesłon lub układów optycznych składających się z soczewek i zwierciadeł, zawsze towarzyszy strata energii. Żaden układ optyczny nie pozwala na uzyskanie na powierzchni oświetlanego obiektu mocy promieniowania większej niż w samym źródle światła.

Jeśli porównamy natężenie promieniowania lasera z natężeniem promieniowania ciała absolutnie czarnego w tych samych odstępach widmowych i kątowych, to otrzymamy fantastycznie wysokie temperatury, miliardy lub więcej razy wyższe od faktycznie osiągalnych temperatur termicznych źródeł światła. Ponadto niska rozbieżność promieniowania umożliwia, przy użyciu konwencjonalnych układów optycznych, koncentrację energii świetlnej w pomijalnie małych objętościach, tworząc ogromne gęstości energii. Spójność i kierunkowość promieniowania otwierają zasadniczo nowe możliwości wykorzystania wiązek światła tam, gdzie nielaserowe źródła światła nie mają zastosowania.

O kierunkowości promieniowania laserowego w dużej mierze decyduje fakt, że w otwartym rezonatorze wzbudzone mogą być tylko fale skierowane wzdłuż osi rezonatora lub pod bardzo małymi kątami do niego. Przy wysokim stopniu spójności przestrzennej kąt rozbieżności wiązki laserowej można osiągnąć w pobliżu granicy wyznaczonej przez dyfrakcję. Typowe wartości to: dla laserów gazowych (0,5-5)x10 -3 radianów, dla laserów na ciele stałym (2-20)x10 -3 radianów, dla laserów półprzewodnikowych (5-50)x10 -2 radianów.

Ponadto promieniowanie źródła ciepła nie jest monochromatyczne; wypełnia szeroki zakres długości fal. Na przykład widmo promieniowania słonecznego obejmuje zakres fal ultrafioletowych, widzialnych i podczerwonych. Aby zwiększyć monochromatyczność promieniowania, stosuje się monochromatory, które umożliwiają wyizolowanie stosunkowo wąskiego obszaru z widma ciągłego, lub stosuje się niskociśnieniowe wyładowcze źródła światła, które wytwarzają dyskretne atomowe lub molekularne wąskie linie widmowe. Natężenie promieniowania w liniach widmowych nie może jednak przekroczyć natężenia promieniowania ciała absolutnie czarnego, którego temperatura jest równa temperaturze wzbudzenia atomów i cząsteczek. Zatem w obu przypadkach monochromatyzacja promieniowania osiągana jest kosztem ogromnych strat energii. Im węższa linia widmowa, tym mniej emitowanej energii.

Podstawową różnicą pomiędzy laserami a wszystkimi innymi źródłami światła, które w istocie są źródłami szumu optycznego, jest wysoki stopień spójności promieniowania laserowego. Wraz z powstaniem laserów w zakresie optycznym pojawiły się źródła promieniowania, podobne do znanych w zakresie radiowym generatorów sygnału koherentnego, które z powodzeniem można wykorzystać do celów komunikacyjnych i przekazywania informacji, a pod wieloma względami charakteryzują się one - kierunkowością promieniowania, częstotliwością nadawczą. pasmo, niski poziom hałasu, koncentracja energii w czasie itp. - lepsza od klasycznych urządzeń radiowych.

W przypadku lasera pracującego w trybie wielomodowym monochromatyczność jest powiązana z liczbą generowanych modów i może wynosić kilka gigaherców. W trybie pracy impulsowej minimalna szerokość linii jest ograniczona przez odwrotność czasu trwania impulsu.

Wysoki stopień monochromatyczności promieniowania laserowego determinuje wysoką widmową gęstość energii - wysoki stopień koncentracji energii świetlnej w bardzo małym zakresie widmowym. Wysoka monochromatyczność ułatwia ogniskowanie promieniowania laserowego, gdyż aberracja chromatyczna obiektywu staje się nieznaczna. Konsekwencja. Lasery charakteryzują się wyjątkowo wysokim stopniem spójności promieniowania, czasowym i przestrzennym, w porównaniu do innych źródeł światła.

Obecnie lasery obejmują zakres od ultrafioletu do fal submilimetrowych, pierwsze sukcesy osiągnięto w tworzeniu laserów rentgenowskich, stworzono lasery przestrajalne częstotliwościowo.

Ze względu na wysoką kierunkowość, laserowe źródła światła charakteryzują się bardzo dużą jasnością, co oznacza, że ​​na cel można wytworzyć bardzo duże natężenie światła. Zatem laser helowo-neonowy o mocy zaledwie 10 mW i rozbieżności promieniowania 3 × 10 -4 radianów o powierzchni wiązki 0,1 cm 2 ma jasność 10 6 W / (cm 2 * steradian), która jest wielokrotnie większa od jasności Słońca (130 W/(cm 2 steradynów)).

Wymienione powyżej właściwości czynią lasery wyjątkowymi źródłami światła i decydują o możliwości ich licznych zastosowań.

Konstrukcja lasera i właściwości emisji wymuszonej decydują o różnicy pomiędzy promieniowaniem laserowym a promieniowaniem konwencjonalnych źródeł światła. Promieniowanie laserowe (LR) charakteryzuje się następującymi ważnymi właściwościami.

1. Bardzo spójny. Promieniowanie jest wysoce spójny, wynika to z właściwości emisji wymuszonej wymuszonej. W tym przypadku ma miejsce nie tylko spójność czasowa, ale także przestrzenna: różnica faz w dwóch punktach płaszczyzny prostopadłej do kierunku propagacji pozostaje stała (ryc. a) (w wyniku spójności przestrzennej promieniowanie może być skupiane w bardzo mała objętość).

2. Monochromatyczny. Promieniowanie laserowe jest wysoce monochromatyczny, to znaczy zawiera fale o prawie tej samej częstotliwości (fotony mają tę samą energię). Wynika to z faktu, że emisja wymuszona wiąże się z duplikacją fotonów (każdy foton stymulowany jest całkowicie podobny do fotonu pierwotnego). W tym przypadku powstaje fala elektromagnetyczna o stałej częstotliwości. Szerokość linii widmowej wynosi 0,01 nm. Na ryc. c pokazuje schematyczne porównanie szerokości linii wiązki laserowej i wiązki zwykłego światła.

Przed pojawieniem się laserów promieniowanie o pewnym stopniu monochromatyczności można było uzyskać za pomocą urządzeń - monochromatorów, które odróżniały wąskie przedziały widmowe (wąskie pasma długości fal) od widma ciągłego, ale moc świetlna w takich pasmach była niewielka.

3. Wysoka moc. Za pomocą lasera można zapewnić bardzo dużą moc promieniowania monochromatycznego - do 10 5 W w trybie ciągłym. Moc laserów impulsowych jest o kilka rzędów wielkości większa. W ten sposób laser neodymowy generuje impuls z energią mi= 75 J, którego czas trwania T= 3·10 –12 s. Moc impulsu jest równa R= E/t= 2,5 10 13 W (dla porównania: energia wodna R~10 9 W).

4. Wysoka intensywność. W laserach impulsowych intensywność promieniowania laserowego jest bardzo wysoka i może sięgać I= 10 14 -10 16 W/cm 2 (por. natężenie światła słonecznego w pobliżu powierzchni ziemi I= 0,1 W/cm2).

5. Wysoka jasność. W przypadku laserów pracujących w zakresie widzialnym, jasność promieniowanie laserowe (natężenie światła na jednostkę powierzchni) jest bardzo wysokie. Nawet najsłabsze lasery mają jasność na poziomie 10 15 cd/m 2 (dla porównania: jasność Słońca L~ 10 9 cd/m2).

6. Ciśnienie. Kiedy wiązka lasera uderza w powierzchnię, tak się dzieje ciśnienie (p). Przy całkowitej absorpcji promieniowania laserowego padającego prostopadle do powierzchni powstaje ciśnienie R= I/s, gdzie I– intensywność promieniowania, Z– prędkość światła w próżni. Przy całkowitym odbiciu ciśnienie jest dwukrotnie wyższe. Intensywność I= 10 14 W/cm 2 = 10 18 W/m 2, R= 3,3·10 9 Pa = 33000 atm.

7. Mały kąt rozbieżności w wiązce. Kolimacja. Promieniowanie jest skolimowany, oznacza to, że wszystkie promienie w wiązce są prawie równoległe do siebie (ryc. 6). Na dużej odległości średnica wiązki lasera zwiększa się tylko nieznacznie (w przypadku większości laserów kąt rozbieżności wynosi 1 minutę łuku lub mniej). Ponieważ kąt rozbieżności jest mały, intensywność wiązki laserowej nieznacznie maleje wraz z odległością. Wysoka kierunkowość umożliwia przesyłanie sygnałów na duże odległości przy niewielkim tłumieniu ich intensywności.

8. Polaryzacja. Promieniowanie laserowe jest całkowicie spolaryzowany.

FEDERALNA AGENCJA TRANSPORTU KOLEJOWEGO

BUDŻET PAŃSTWA FEDERALNEGO

INSTYTUCJA EDUKACYJNA WYŻSZEGO KSZTAŁCENIA ZAWODOWEGO

„MOSKWA PAŃSTWOWY UNIWERSYTET ŁĄCZNOŚCI”

Instytut Techniki Transportu i Systemów Sterowania

Katedra Technologii Inżynierii Transportu i Remontu Taboru Kolejowego

Praca pisemna

w dyscyplinie: „Metody przetwarzania elektrofizycznego i elektrochemicznego”

Temat: „Rodzaje i charakterystyka laserów”

Wstęp

Wynalezienie lasera zalicza się do najwybitniejszych osiągnięć nauki i techniki XX wieku. Pierwszy laser pojawił się w 1960 roku i od razu rozpoczął się szybki rozwój technologii laserowej. W krótkim czasie powstały różnego rodzaju lasery i urządzenia laserowe, przeznaczone do rozwiązywania konkretnych problemów naukowo-technicznych. Lasery zdobyły już silną pozycję w wielu sektorach gospodarki narodowej. Jak zauważył akademik A.P. Aleksandrow, każdy chłopiec zna teraz słowo laser . A jednak czym jest laser, dlaczego jest interesujący i przydatny? Jeden z twórców nauki o laserach – elektronika kwantowa – akademik N.G. Basov odpowiada na to pytanie w ten sposób: Laser to urządzenie, w którym energia np. cieplna, chemiczna, elektryczna zamieniana jest na energię pola elektromagnetycznego – wiązkę lasera. Przy takiej konwersji nieuchronnie traci się część energii, ale ważne jest, aby powstająca energia lasera była nieporównywalnie wyższej jakości. O jakości energii lasera decyduje jej wysokie stężenie i zdolność do transmisji na znaczną odległość. Wiązkę lasera można skupić w maleńkiej plamce o średnicy rzędu długości fali świetlnej i wytworzyć gęstość energii, która obecnie przekracza gęstość energii wybuchu jądrowego.

Za pomocą promieniowania laserowego udało się już uzyskać najwyższe wartości temperatury, ciśnienia i natężenia pola magnetycznego. Wreszcie wiązka lasera jest najpojemniejszym nośnikiem informacji i w tej roli zasadniczo nowym sposobem jej przesyłania i przetwarzania. . Powszechne zastosowanie laserów we współczesnej nauce i technologii tłumaczy się specyficznymi właściwościami promieniowania laserowego. Laser jest generatorem spójnego światła. W przeciwieństwie do innych źródeł światła (na przykład żarówek lub świetlówek) laser wytwarza promieniowanie optyczne charakteryzujące się wysokim stopniem uporządkowania w polu świetlnym, czyli, jak mówią, wysokim stopniem koherencji. Promieniowanie takie jest wysoce monochromatyczne i kierunkowe. Obecnie lasery z powodzeniem sprawdzają się w nowoczesnej produkcji, radząc sobie z szeroką gamą zadań. Wiązka lasera służy do cięcia tkanin i blach stalowych, spawania karoserii samochodów i zgrzewania najmniejszych części sprzętu elektronicznego oraz wycinania otworów w materiałach kruchych i supertwardych. Ponadto laserowa obróbka materiałów pozwala na zwiększenie wydajności i konkurencyjności w porównaniu do innych rodzajów obróbki. Obszar zastosowań laserów w badaniach naukowych - fizycznych, chemicznych, biologicznych - stale się poszerza.

Niezwykłe właściwości laserów – wyjątkowo wysoka spójność i kierunkowość promieniowania, zdolność do generowania spójnych fal o dużym natężeniu w zakresie widma widzialnym, podczerwonym i ultrafioletowym, uzyskiwanie dużych gęstości energii zarówno w trybie ciągłym, jak i pulsacyjnym – już o świcie elektroniki kwantowej wskazało na możliwość szerokiego zastosowania laserów w celach praktycznych. Od momentu powstania technologia laserowa rozwija się w wyjątkowo szybkim tempie. Pojawiają się nowe typy laserów, a jednocześnie udoskonalane są stare: powstają instalacje laserowe o zestawie cech niezbędnych do różnych specyficznych celów, różnego rodzaju urządzenia sterujące wiązką, udoskonalana jest technologia pomiarowa więcej i więcej. Było to przyczyną głębokiej penetracji laserów do wielu sektorów gospodarki narodowej, a zwłaszcza do przemysłu mechanicznego i przyrządowego.

Należy szczególnie podkreślić, że rozwój metod laserowych, czyli inaczej technologii laserowych, znacząco zwiększa efektywność współczesnej produkcji. Technologie laserowe pozwalają na najpełniejszą automatyzację procesów produkcyjnych.

Osiągnięcia technologii laserowej są dziś ogromne i imponujące. Jutro zapowiada jeszcze większe osiągnięcia. Z laserami wiąże się wiele nadziei: od stworzenia trójwymiarowego kina po rozwiązanie takich globalnych problemów, jak ustanowienie naziemnej i podwodnej komunikacji optycznej ultradalekiego zasięgu, rozwikłanie tajemnic fotosyntezy, wdrożenie kontrolowanej reakcji termojądrowej, pojawienie się systemów o dużych ilościach pamięci oraz szybkich urządzeń wejściowych i wyjściowych informacji.

1. Klasyfikacja laserów

Zwyczajowo rozróżnia się dwa typy laserów: wzmacniacze i generatory. Promieniowanie laserowe pojawia się na wyjściu wzmacniacza, gdy na jego wejściu odbierany jest niewielki sygnał o częstotliwości przejściowej (a on sam jest już w stanie wzbudzonym). To właśnie ten sygnał pobudza wzbudzone cząstki do uwolnienia energii. Następuje nasilenie lawinowe. Zatem na wejściu występuje słabe promieniowanie, a na wyjściu wzmocnione promieniowanie. W przypadku generatora sytuacja jest inna. Promieniowanie o częstotliwości przejściowej nie jest już dostarczane na jego wejście, ale raczej pobudza, a ponadto nadmiernie pobudza substancję czynną. Ponadto, jeśli substancja czynna jest w stanie nadmiernie wzbudzonym, wówczas znacznie wzrasta prawdopodobieństwo samoistnego przejścia jednej lub większej liczby cząstek z poziomu górnego do poziomu dolnego. Powoduje to emisję wymuszoną.

Drugie podejście do klasyfikacji laserów jest związane ze stanem skupienia substancji czynnej. Z tego punktu widzenia lasery mogą być półprzewodnikowe (na przykład rubin, szkło lub szafir), gaz (na przykład hel-neon, argon itp.), Ciecz, jeśli jako substancję czynną stosuje się złącze półprzewodnikowe , wówczas laser nazywa się półprzewodnikiem.

Trzecie podejście do klasyfikacji związane jest ze sposobem wzbudzenia substancji czynnej. Wyróżnia się lasery: ze wzbudzeniem promieniowaniem optycznym, ze wzbudzeniem przepływem elektronów, ze wzbudzeniem energią słoneczną, ze wzbudzeniem energią wybuchających drutów, ze wzbudzeniem energią chemiczną, ze wzbudzeniem promieniowaniem jądrowym. Lasery wyróżniają się także charakterem emitowanej energii i jej składem widmowym. Jeśli energia jest emitowana impulsowo, mówimy o laserach impulsowych; jeśli jest ciągła, wówczas laser nazywa się laserem o fali ciągłej. Istnieją również lasery o trybie mieszanym, takie jak lasery półprzewodnikowe. Jeśli promieniowanie lasera jest skoncentrowane w wąskim zakresie długości fal, wówczas laser nazywa się monochromatycznym; jeśli jest skoncentrowane w szerokim zakresie, nazywa się go laserem szerokopasmowym.

Inny rodzaj klasyfikacji opiera się na koncepcji mocy wyjściowej. Lasery o ciągłej (średniej) mocy wyjściowej większej niż 106 W nazywane są laserami dużej mocy. Dysponując mocą wyjściową z zakresu 105...103 W dysponujemy laserami średniej mocy. Jeśli moc wyjściowa jest mniejsza niż 10-3 W, wówczas mówią o laserach małej mocy.

W zależności od konstrukcji rezonatora z otwartym zwierciadłem rozróżnia się lasery o stałym Q i lasery Q-switch – w takim laserze jedno ze zwierciadeł można umieścić w szczególności na osi obracającego się silnika elektrycznego to lustro. W takim przypadku współczynnik jakości rezonatora okresowo zmienia się od zera do wartości maksymalnej. Laser ten nazywany jest laserem z modulacją Q.

2. Charakterystyka lasera

Jedną z cech laserów jest długość fali emitowanej energii. Zakres długości fal promieniowania laserowego rozciąga się od obszaru promieniowania rentgenowskiego do dalekiej podczerwieni, tj. od 10-3 do 102 mikronów. Mówiąc w przenośni, poza obszarem 100 µm leży dziewicza gleba . Ale rozciąga się tylko na obszar milimetrowy, który jest opanowany przez radiooperatorów. Ten niezagospodarowany obszar stale się kurczy i można mieć nadzieję, że w najbliższej przyszłości jego zagospodarowanie zostanie zakończone. Udział przypadający na różne typy generatorów nie jest jednakowy. Gazowe generatory kwantowe mają najszerszy zakres.

Kolejną ważną cechą laserów jest energia impulsu. Mierzy się go w dżulach i osiąga największą wartość w generatorach półprzewodnikowych - około 103 J. Trzecią cechą jest moc. Generatory gazowe emitujące energię ciągłą mają moc od 10-3 do 102 W. Generatory prądu miliwatowego wykorzystują mieszaninę helu i neonu jako medium aktywne. Generatory CO2 mają moc około 100 W. W przypadku generatorów półprzewodnikowych mówienie o mocy ma szczególne znaczenie. Na przykład, jeśli weźmiemy 1 J wypromieniowanej energii skoncentrowanej w odstępie jednej sekundy, wówczas moc wyniesie 1 W. Ale czas trwania promieniowania generatora rubinowego wynosi 10-4 s, dlatego moc wynosi 10 000 W, tj. 10 kW. Jeśli czas trwania impulsu zostanie skrócony do 10-6 s za pomocą migawki optycznej, moc wynosi 106 W, tj. megawat To nie jest limit! Można zwiększyć energię impulsu do 103 J i skrócić jego czas trwania do 10-9 s, a wtedy moc osiągnie 1012 W. A to jest duża moc. Wiadomo, że gdy natężenie wiązki na metalu osiągnie 105 W/cm2, metal zaczyna się topić, przy natężeniu 107 W/cm2 metal zaczyna wrzeć, a przy 109 W/cm2 promieniowanie lasera zaczyna silnie jonizować pary. substancji, zamieniając je w plazmę.

Kolejną ważną cechą lasera jest rozbieżność wiązki lasera. Lasery gazowe mają najwęższą wiązkę. Jest to wartość kilku minut kątowych. Rozbieżność wiązki laserów na ciele stałym wynosi około 1...3 stopni kątowych. Lasery półprzewodnikowe mają płatkową aperturę promieniowania: w jednej płaszczyźnie około jednego stopnia, w drugiej - około 10...15 stopni kątowych.

Kolejną ważną cechą lasera jest zakres długości fal, w którym koncentruje się promieniowanie, tj. monochromatyczny. Lasery gazowe charakteryzują się bardzo wysoką monochromatycznością, wynoszącą 10-10, tj. znacznie wyższa niż w przypadku lamp wyładowczych, które wcześniej były stosowane jako wzorce częstotliwości. Lasery na ciele stałym, a zwłaszcza lasery półprzewodnikowe, charakteryzują się znacznym zakresem częstotliwości promieniowania, to znaczy nie są wysoce monochromatyczne.

Bardzo ważną cechą laserów jest wydajność. Dla ciał stałych waha się od 1 do 3,5%, dla gazów 1...15%, dla półprzewodników 40...60%. Jednocześnie podejmuje się wszelkie możliwe działania w celu zwiększenia wydajności laserów, ponieważ niska wydajność prowadzi do konieczności schładzania laserów do temperatury 4...77 K, a to od razu komplikuje konstrukcję sprzętu.

2.1 Lasery na ciele stałym

Lasery na ciele stałym dzielą się na lasery impulsowe i ciągłe. Wśród laserów pulsacyjnych częściej spotykane są urządzenia oparte na szkle rubinowym i neodymowym. Długość fali lasera neodymowego wynosi l = 1,06 µm. Urządzenia te to stosunkowo duże pręty, których długość sięga 100 cm, a średnica 4-5 cm. Energia impulsu wytwarzana przez taki pręt wynosi 1000 J w ciągu 10-3 sek.

Laser rubinowy wyróżnia się również dużą mocą impulsu; czas trwania 10-3 sekund, jego energia wynosi setki dżuli. Częstotliwość powtarzania impulsów może sięgać kilku kHz.

Najbardziej znane lasery o fali ciągłej wykonywane są na fluorycie wapnia z domieszką dysprozu, a lasery na granacie itrowo-aluminiowym, który zawiera domieszki atomów metali ziem rzadkich. Długość fali tych laserów mieści się w zakresie od 1 do 3 mikronów. Moc impulsu wynosi około 1 W lub jego ułamek. Lasery z granatem itrowo-aluminiowym mogą zapewnić moc impulsu do kilkudziesięciu watów.

Z reguły lasery na ciele stałym wykorzystują tryb lasera wielomodowego. Laser jednomodowy można uzyskać poprzez wprowadzenie elementów wybierających do wnęki. Decyzja ta wynikała ze zmniejszenia mocy generowanego promieniowania.

Trudność w produkcji laserów na ciele stałym polega na konieczności hodowania dużych monokryształów lub topienia dużych próbek przezroczystego szkła. Trudności te zostały przezwyciężone poprzez produkcję laserów ciekłych, w których ośrodkiem aktywnym jest ciecz, do której wprowadzane są pierwiastki ziem rzadkich. Lasery cieczowe mają jednak szereg wad, które ograniczają zakres ich zastosowania.

2.2 Lasery cieczowe

Lasery cieczowe to lasery z ciekłym ośrodkiem aktywnym. Główną zaletą tego typu urządzeń jest możliwość cyrkulacji cieczy i odpowiednio jej chłodzenia. Dzięki temu więcej energii można uzyskać zarówno w trybie impulsowym, jak i ciągłym.

Pierwsze lasery ciekłe zostały wyprodukowane przy użyciu chelatów metali ziem rzadkich. Wadą tych laserów jest niski poziom osiągalnej energii oraz niestabilność chemiczna chelatów. W rezultacie lasery te nie były używane. Radzieccy naukowcy zaproponowali zastosowanie w ośrodku laserowym nieorganicznych cieczy aktywnych. Lasery na nich oparte wyróżniają się wysokimi energiami impulsów i zapewniają wskaźniki średniej mocy. Lasery cieczowe wykorzystujące taki ośrodek aktywny są w stanie generować promieniowanie o wąskim spektrum częstotliwości.

Innym rodzajem laserów cieczowych są urządzenia działające na roztworach barwników organicznych, charakteryzujące się szerokimi widmowymi liniami luminescencji. Laser taki jest w stanie zapewnić ciągłe dostrajanie emitowanych długości fal światła w szerokim zakresie. Podczas wymiany barwników pokrywane jest całe widmo widzialne i część podczerwieni. Źródłem pompy w tego typu urządzeniach są zazwyczaj lasery na ciele stałym, ale można zastosować lampy gazowe, które wytwarzają krótkie błyski światła białego (mniej niż 50 μs).

2.3 Lasery gazowe

Istnieje wiele odmian. Jednym z nich jest laser fotodysocjacyjny. Wykorzystuje gaz, którego cząsteczki pod wpływem pompowania optycznego dysocjują (rozpadają się) na dwie części, z których jedna znajduje się w stanie wzbudzonym i jest wykorzystywana do promieniowania laserowego.

Dużą grupę laserów gazowych stanowią lasery wyładowcze, w których ośrodkiem aktywnym jest rozrzedzony gaz (ciśnienie 1-10 mm Hg), a pompowanie odbywa się za pomocą wyładowania elektrycznego, które może mieć charakter jarzeniowy lub łukowy i powstaje prądem stałym lub prądem przemiennym o wysokiej częstotliwości (10 -50 MHz).

Istnieje kilka rodzajów laserów wyładowczych. W laserach jonowych promieniowanie powstaje w wyniku przejść elektronów pomiędzy poziomami energii jonów. Przykładem jest laser argonowy, który wykorzystuje wyładowanie łukowe prądem stałym.

Lasery przejścia atomowego powstają w wyniku przejść elektronów pomiędzy poziomami energii atomowej. Lasery te wytwarzają promieniowanie o długości fali od 0,4 do 100 mikronów. Przykładem jest laser helowo-neonowy działający na mieszaninę helu i neonu pod ciśnieniem około 1 mm Hg. Sztuka. Do pompowania wykorzystuje się wyładowanie jarzeniowe, wytwarzane przez stałe napięcie około 1000 V.

Do laserów wyładowczych zaliczają się także lasery molekularne, w których promieniowanie powstaje w wyniku przejść elektronów pomiędzy poziomami energii cząsteczek. Lasery te charakteryzują się szerokim zakresem częstotliwości odpowiadającym długościom fali od 0,2 do 50 µm.

Najpopularniejszy z laserów molekularnych na dwutlenku węgla (lasery CO2). Może wytwarzać moc do 10 kW i ma dość wysoką sprawność wynoszącą około 40%. Do głównego dwutlenku węgla zwykle dodaje się zanieczyszczenia azotem, helem i innymi gazami. Do pompowania wykorzystuje się prąd stały lub wyładowanie jarzeniowe o wysokiej częstotliwości. Laser na dwutlenku węgla wytwarza promieniowanie o długości fali około 10 mikronów. Pokazano to schematycznie na rys. 1.

Ryż. 1 - Zasada działania lasera CO2

Rodzaj laserów CO2 jest laserem dynamicznym. W nich odwrotną populację wymaganą dla promieniowania laserowego osiąga się dzięki temu, że gaz podgrzany do 1500 K pod ciśnieniem 20-30 atm wchodzi do komory roboczej, gdzie rozszerza się, a jego temperatura i ciśnienie gwałtownie spadają. Lasery takie mogą wytwarzać promieniowanie ciągłe o mocy do 100 kW.

Do laserów molekularnych zalicza się tzw. lasery ekscymerowe, w których czynnikiem roboczym jest gaz obojętny (argon, ksenon, krypton itp.) lub jego kombinacja z chlorem lub fluorem. W takich laserach pompowanie odbywa się nie przez wyładowanie elektryczne, ale przez przepływ tzw. szybkich elektronów (o energii setek keV). Emitowana fala jest najkrótsza, na przykład 0,126 mikrona dla lasera argonowego.

Większą moc promieniowania można uzyskać zwiększając ciśnienie gazu oraz stosując pompowanie za pomocą promieniowania jonizującego w połączeniu z zewnętrznym polem elektrycznym. Promieniowanie jonizujące to strumień szybkich elektronów lub promieniowanie ultrafioletowe. Takie lasery nazywane są laserami elektrojonizacyjnymi lub laserami na sprężony gaz. Lasery tego typu pokazano schematycznie na ryc. 2.

Ryż. 2 - Pompowanie elektrojonizacyjne

Wzbudzone cząsteczki gazu wykorzystujące energię reakcji chemicznych powstają w laserach chemicznych. Stosowane są tutaj mieszaniny niektórych gazów aktywnych chemicznie (fluor, chlor, wodór, chlorowodór itp.). Reakcje chemiczne w takich laserach muszą zachodzić bardzo szybko. Do przyspieszania stosuje się specjalne środki chemiczne, które uzyskuje się w wyniku dysocjacji cząsteczek gazu pod wpływem promieniowania optycznego, wyładowania elektrycznego lub wiązki elektronów. Przykładem lasera chemicznego jest laser wykorzystujący mieszaninę fluoru, wodoru i dwutlenku węgla.

Specjalnym typem lasera jest laser plazmowy. Ośrodkiem aktywnym jest silnie zjonizowana plazma par metali ziem alkalicznych (magnezu, baru, strontu, wapnia). Do jonizacji stosuje się impulsy prądu o sile do 300 A przy napięciu do 20 kV. Czas trwania impulsu 0,1-1,0 μs. Promieniowanie takiego lasera ma długość fali 0,41-0,43 mikrona, ale może również należeć do zakresu ultrafioletu.

2.4 Lasery półprzewodnikowe

Chociaż lasery półprzewodnikowe są laserami półprzewodnikowymi, zwykle zalicza się je do specjalnej grupy. W tych laserach promieniowanie spójne powstaje w wyniku przejścia elektronów z dolnej krawędzi pasma przewodnictwa do górnej krawędzi pasma walencyjnego. Istnieją dwa rodzaje laserów półprzewodnikowych. Pierwsza składa się z płytki z czystego półprzewodnika, która jest pompowana wiązką szybkich elektronów o energii 50-100 keV. Możliwe jest również pompowanie optyczne. Jako półprzewodniki stosuje się arsenek galu GaAs, siarczek kadmu CdS lub selenek kadmu CdSe. Pompowanie wiązką elektronów powoduje silne nagrzewanie półprzewodnika, co powoduje pogorszenie promieniowania laserowego. Dlatego takie lasery wymagają dobrego chłodzenia. Na przykład laser z arsenku galu jest zwykle schładzany do temperatury 80 K.

Pompowanie wiązką elektronów może być poprzeczne (rys. 3) lub podłużne (rys. 4). Podczas pompowania poprzecznego dwie przeciwległe powierzchnie kryształu półprzewodnika ulegają polerowaniu i pełnią rolę zwierciadeł rezonatora optycznego. W przypadku pompowania wzdłużnego stosuje się lustra zewnętrzne. Dzięki pompowaniu wzdłużnemu chłodzenie półprzewodnika ulega znacznej poprawie. Przykładem takiego lasera jest laser siarczkowy kadmu, generujący promieniowanie o długości fali 0,49 µm i posiadający wydajność około 25%.

Ryż. 3 - Pompowanie poprzeczne wiązką elektronów

Ryż. 4 - Pompowanie wzdłużne wiązką elektronów

Drugim typem lasera półprzewodnikowego jest tzw. laser wtryskowy. Zawiera złącze p-n (rys. 5), utworzone przez dwa półprzewodniki ze zdegenerowanymi domieszkami, w których stężenie zanieczyszczeń donorowych i akceptorowych wynosi 1018-1019 cm-3. Powierzchnie prostopadłe do płaszczyzny złącza pn są wypolerowane i służą jako zwierciadła rezonatora optycznego. Do takiego lasera przykłada się napięcie stałe, pod wpływem którego bariera potencjału w złączu pn zostaje obniżona i wstrzyknięte zostają elektrony i dziury. W obszarze przejściowym rozpoczyna się intensywna rekombinacja nośników ładunku, podczas której elektrony przemieszczają się z pasma przewodnictwa do pasma walencyjnego i następuje promieniowanie laserowe. Arsenek galu jest stosowany głównie w laserach wtryskowych. Promieniowanie ma długość fali 0,8-0,9 mikrona, wydajność jest dość wysoka - 50-60%.

Ryż. 5 - Zasada konstrukcji lasera wtryskowego

fala wiązkowa generatora wzmacniacza

Miniaturowe lasery wtryskowe o wymiarach liniowych półprzewodników około 1 mm zapewniają moc promieniowania w trybie ciągłym do 10 mW, a w trybie impulsowym mogą mieć moc do 100 W. Uzyskanie dużej mocy wymaga mocnego chłodzenia.

Należy zauważyć, że istnieje wiele różnych cech w projektowaniu laserów. Tylko w najprostszym przypadku rezonator optyczny składa się z dwóch płasko-równoległych zwierciadeł. Stosowane są również bardziej złożone konstrukcje rezonatorów o różnych kształtach lusterek.

Wiele laserów zawiera dodatkowe urządzenia kontrolujące promieniowanie umieszczone wewnątrz lub na zewnątrz wnęki. Za pomocą tych urządzeń wiązka lasera ulega odchyleniu i skupieniu oraz zmianie różnych parametrów promieniowania. Długość fali różnych laserów może wynosić 0,1–100 mikronów. W przypadku promieniowania impulsowego czas trwania impulsu wynosi od 10-3 do 10-12 sekund. Impulsy mogą być pojedyncze lub powtarzane z częstotliwością powtarzania do kilku gigaherców. Osiągalna moc wynosi 109 W dla impulsów nanosekundowych i 1012 W dla impulsów ultrakrótkich pikosekundowych.

2.5 Lasery barwnikowe

Lasery wykorzystujące barwniki organiczne jako materiał laserowy, zwykle w postaci ciekłego roztworu. Wprowadzili rewolucję w spektroskopii laserowej i stali się twórcami nowego typu laserów o czasie trwania impulsu krótszym niż pikosekunda (lasery ultrakrótkie impulsowe).

Obecnie do pompowania wykorzystuje się zwykle inny laser, na przykład laser Nd:YAG pompowany diodą lub laser argonowy. Bardzo rzadko można spotkać laser barwnikowy pompowany lampą błyskową. Główną cechą laserów barwnikowych jest bardzo duża szerokość pętli wzmocnienia. Poniżej znajduje się tabela parametrów niektórych laserów barwnikowych.

Istnieją dwie możliwości wykorzystania tak dużego obszaru roboczego lasera:

dostrojenie długości fali, przy której następuje generowanie -> spektroskopia laserowa,

generowanie jednorazowo w szerokim zakresie -> generowanie wyjątkowo krótkich impulsów.

Projekty laserów różnią się w zależności od tych dwóch możliwości. Jeśli do regulacji długości fali stosuje się konwencjonalny schemat, dodawane są tylko dodatkowe jednostki w celu stabilizacji termicznej i doboru promieniowania o ściśle określonej długości fali (zwykle pryzmat, siatka dyfrakcyjna lub bardziej złożone schematy), wówczas instalacja jest znacznie bardziej złożona jest wymagane do wygenerowania wyjątkowo krótkich impulsów. Zmieniono konstrukcję kuwety z ośrodkiem aktywnym. Ze względu na to, że czas trwania impulsu lasera wynosi docelowo 100 ÷30·10 ?15 (światło w próżni może podróżować tylko 30 ÷ 10 µm w tym czasie), inwersja obsadzeń powinna być maksymalna; można to osiągnąć jedynie poprzez bardzo szybkie pompowanie roztworu barwnika. W tym celu wykorzystuje się specjalną konstrukcję kuwety ze swobodnym strumieniem barwnika (barwnik pompowany jest ze specjalnej dyszy z prędkością około 10 m/s). Najkrótsze impulsy uzyskuje się stosując rezonator pierścieniowy.

2.6 Laser na swobodnych elektronach

Rodzaj lasera, w którym promieniowanie generowane jest przez monoenergetyczną wiązkę elektronów rozchodzących się w undulatorze – okresowym układzie odchylających pól (elektrycznych lub magnetycznych). Elektrony wykonując okresowe oscylacje emitują fotony, których energia zależy od energii elektronów i parametrów undulatora.

W odróżnieniu od laserów gazowych, ciekłych czy na ciele stałym, gdzie elektrony wzbudzane są w związanych stanach atomowych lub molekularnych, źródłem promieniowania FEL jest wiązka elektronów w próżni przechodząca przez szereg specjalnie rozmieszczonych magnesów – undulatora (wigglera), wymuszającego wiązka porusza się po sinusoidalnej trajektorii, tracąc energię, która zamieniana jest na strumień fotonów. Rezultatem jest miękkie promieniowanie rentgenowskie, które wykorzystuje się na przykład do badania kryształów i innych nanostruktur.

Zmieniając energię wiązki elektronów, a także parametry undulatora (natężenie pola magnetycznego i odległość między magnesami), można zmieniać częstotliwość promieniowania laserowego wytwarzanego przez FEL w szerokim zakresie , co jest główną różnicą między FEL a laserami innych systemów. Promieniowanie wytwarzane przez FEL wykorzystywane jest do badania struktur nanometrowych – istnieje doświadczenie w uzyskiwaniu obrazów cząstek o wielkości nawet 100 nanometrów (wynik ten uzyskano stosując mikroskopię rentgenowską o rozdzielczości około 5 nm). Projekt pierwszego lasera na swobodnych elektronach został opublikowany w 1971 roku przez Johna M. J. Madeya w ramach jego projektu doktoranckiego na Uniwersytecie Stanforda. W 1976 roku Mady i współpracownicy przeprowadzili pierwsze eksperymenty z FEL, wykorzystując elektrony o energii 24 MeV i 5-metrowy wiggler do wzmocnienia promieniowania.

Moc lasera wynosiła 300 mW, a wydajność tylko 0,01%, ale wykazano, że ta klasa urządzeń działa, co doprowadziło do ogromnego zainteresowania i gwałtownego wzrostu liczby osiągnięć w dziedzinie FEL.

Korepetycje

Potrzebujesz pomocy w studiowaniu jakiegoś tematu?

Nasi specjaliści doradzą lub zapewnią korepetycje z interesujących Cię tematów.
Prześlij swoją aplikację wskazując temat już teraz, aby dowiedzieć się o możliwości uzyskania konsultacji.